Işığın Kırılması

TVC-mall WW

Bir Işık Işını Saydam Bir Ortamda Ilerlerken Başka Bir Saydam Ortamın Sınırına Çarpınca, Işının Bir Kısmı Yansır, Bir Kısmıda Ikinci Ortama Girer.

İkinci Ortama Giren Işın Sınırda Bükülür Ve Kırılmış Olduğu Söylenir. Gelen Işın, Yansıyan Işın Ve Kırılan Işının Tümü Aynı Düzlemdedir. , Kırılma Açısı, Her Iki Ortamın Özelliklerine Ve Sin X Bağıntısı Ile Geliş Açısına Bağlıdır. Burada V1 Işığın Birinci Ortamdaki, V2 Ise Ikinci Ortamdaki Hızlarıdır. Bu Bağıntı Snell Yasası Olarak Bilinir.

Geliş ,yansıma Ve Kırılma Açılarının Tümü Yüzeyin Kendisinden Ziyade Yüzeyin Normalinden Itibaren Ölçülürler. Ölçümün, Bu Şekilde Yapılmasının Nedeni , Üç Boyutlu Bir Cismin Yüzeyi Ile Bir Işık Işınının Yaptığı Açının Tek Olmamasıdır. Kırıcı Yüzeye Doğru Geçen Bir Işık Işının Izlediği Yolun Tersinir Olduğu Bulunmuştur. Örneğin Şekil 1’deki Işın, A Noktasından B Noktasına Ilerlemektedir. Şayet Işın B Noktasından Çıksaydı, A Noktasına Ulaşmak Için Aynı Yolu Izleyecekti. Fakat Son Durumda Yansıyan Işın Cam Ortamında Olacaktı.

Işık Hızının Yüksek Olduğu Bir Maddesel Ortamdan, Daha Düşük Hızda Olduğu Bir Ortama Geçtiğinde X Kırılma Acısı Geliş Açısından Daha Küçük Olur. Işık, Yavaş Ilerlediği Bir Maddesel Ortamdan Daha Hızlı Ilerlediği Bir Maddesel Ortama Geçerse Normalden Uzaklaşacak Şekilde Kırılır. Kirilma Kanunu: Işık Bir Ortamdan Diğerine Geçerken, Hızı Her Iki Ortamda Farklı Olduğu Için Kırılır. Herhangi Bir Maddesel Ortamdaki Işığın Hızı Boşluktakinden Daha Azdır. Gerçekte, Boşlukta Işık Maksimum Hızda Ilerler. Bir Ortamın ” N” Kırılma Indisini

Bu Tanımdan Anlıyoruz Ki Kırılma Indisi ( 1)’ Den Büyük Ve Boyutsuz Bir Sayıdır; Çünkü V Daima C ‘den Küçüktür.

Işık Bir Ortamdan Diğerine Ilerlerken Frekansı Değişmez. Bunun Niçin Böyle Olduğunu Şekil-2’de Inceleyelim. Dalga Cepheleri Birinci Ortamdaki A Noktasında Bulunan Gözlemciyi Belirli Bir Frekans Ile Geçip 1. Ve 2 Ortamlar Arasındaki Sınıra Gelmektedirler. İkinci Ortamdaki B Noktasında Bulunan Gözlemciyi Geçen Dalga Cephelerinin Frekansı, Birinci Ortamdaki A Noktasına Ulaşan Dalga Cephelerinin Frekansına Eşit Olmalıdır. Şayet Bu Olmasaydı, Ya Dalga Cepheleri Sınırda Bulunacaklar Ve Ya Sınırda Olacaklardır. Bunun Böyle Olması Için Işık Işını Bir Ortamdan, Diğerine Geçerken Frekans Sabit Olmalıdır. Bundan Dolayı V=f* Bağıntısının Her Iki Ortamda Geçerli Olması Ve F1=f2=f Olması Nedeniyle V1=f Ve V2=f Olduğunu Görürüz ., Kırılma Indisi Ve Dalga Boyu Arasındakı Ilişki, Bu Iki Denklemi Birbirine Oranlayalarak Buradan Elde Edilir.

Şayet Birinci Ortam Boşluk Veya Hava Ise N1=1’dir. Böylece Herhangi Bir Ortamın Kırılma Indisi Oranı Ile Ifade Edilebilir. Burada, Işığın Boşluktaki Dalga Boyu Ve Ise Kırılma Indisi N Olan Ortamdaki Dalga Boyudur. Değişik Bir Biçimde Snell Yasasını (Denklem 1) Ifade Edebilecek Durumdayız. Eşitlik 3 Ü Eşitlik 1 E Yerleştirirsek N1= Elde Ederiz. Bu, Snell Yasasının En Yaygın Olarak Kullanılan Pratik Biçimidir.

Bir Önceki Yazımız Olan Isık Nedır Aynalarda Görüntü Nasıl Oluşur Başlıklı Makalemizde Hakkında Bilgiler Verilmektedir.

Bu Haberi Sosyal Ağlarda Paylaşın!

İlgili Mesajlar

Leave a Comment